ANALISI CINEMATICA E DINAMICA DI UN MANIPOLATORE PARALLELO 3-UPU
STATICA • CINEMATICA • DINAMICA · • cinematica • dinamica . cinematica descrive il moto...
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MECCANICA
• STATICA• CINEMATICA • DINAMICA
CINEMATICADESCRIVE IL MOTO INDIPENDENTEMENTE DALLE
CAUSE CHE LO PRODUCONO O LO MODIFICANO
DINAMICASTUDIA IL MOTO IN RELAZIONE ALLE CAUSE
(FORZE) CHE LO PRODUCONO O LO MODIFICANO
PUNTO MATERIALE: corpo di dimensioni trascurabilirispetto agli spostamenti che si considerano
MOTO IN UNA DIMENSIONE
Velocità media
xfxxi
∆x
X = 0
î
∆x∆t
=( xf - xi ) î( tf - ti )
vm = [L][T]
ms
x
t
P
Q
∆t
∆x
θ
θ
x(t)
ti tf
xf
xi
x = x(t) ≡ legge oraria posizione istante per istantePiano x-t
x1 t1
x2 t2
x3 t3
… …xn tn
∆x∆t
vm = = tgθ
Velocità media
î
Velocità istantanea
t
x
PQ
Q’Q’’
ti
∆t1
∆t2
∆t3
t3 tft2
xi
x3x2xf
∆x3
tangente in P
θ
∆x∆t
l i m∆t 0
vi =
dxdt
=
Velocità istantanea = vi = tgθ î
Direzione data dalla rettadel moto rettilineo
Verso dato dal segno di tg θ
∆x2
t
x
SR
θP
P
θQθS
< 0tgθS
= 0tgθR
> 0tgθ Q
> 0tgθP
tS
xS QxP
xQ
xR
Velocità istantanea vi = tg θ î
Parte da xP, arriva in xR dove si ferma e torna indietro
tp
Accelerazione media
∆v∆t
=( vf - vi )( tf - ti )
am = [T]
[T]
m
s2
[L]
Accelerazione istantanea
∆v∆t
l i m∆t 0
ai =d2xdt2
=dvdt
=ddt
=dxdt
ACCELERAZIONE: variazione di v nell’unità di tempo
v = v(t) ≡ velocità istantaneaPiano v-t
∆v∆t
am = = tgθ î
v1 t1
v2 t2
v3 t3
… …vn tn
v
t
P
Q
∆t
∆v
θ
v(t)
ti tf
vf
vi θ
cost.0
0 ===vv
a
Moto Rettilineo uniforme
ALCUNI ESEMPI
t
i0f xtv)t(x +=x
ix
t
v 0)( vtv =
0v
t
a 0)( =ta
0
Legge oraria tvxx 0if +=
if0
x
x
t
00
00
xxtv 'dx'dtv
dxdtv dtdxv
f
i
−=⇒=
⇒=⇒=
∫∫
⇒=+=−=⇒= ∫∫ dtdxatv)t(v vvat 'dv'adt ifif
v
v
t
0
f
i
Moto uniformemente accelerato
if vat)t(v +=
t
v
iv
ata =)(
t
a
a
x
ii2
f xtvat21)t(x ++=
t
ix
.cost ⇒=⇒== dvadtdtdva
if2
i
x
x
t
0
t
0ii xxat
21tv 'dx'dt'at'dtv dxatdtdtv
f
i
−=+⇒=+⇒=+ ∫∫∫
2iif at
21tvx)t(x ++= Legge oraria
)t(x
14)t(vdtda xx ==
2735)( tttx ++= t143vx += 14ax =
2t7t35)t(x ++=
t143)t(xdtdvx +==
)t(xdtd)t(x
dtd
dtd)t(v
dtda 2
2
xx ===
)t(xdtdvx =
θ
14
10
06
0214tg =θ
140
100
60
20
Esempio
⎪⎩
⎪⎨⎧
++=
+=
2iif
if
at21tvxx
atvv
( ) ( )⎪⎪⎩
⎪⎪⎨
⎧
−+
−=−
−=
2
2ifif
iif
if
avva
21
avvvxx
avvt
( ) ⎟⎠⎞
⎜⎝⎛ −+−=− ifiifif v
21v
21vvv
a1xx
( ) ⎟⎠⎞
⎜⎝⎛ +−=− fiifif v
21v
21vv
a1xx
( )( )a2
vvvvvva2
1xx2
i2
ffiifif
−=+−=−
Moto uniformemente accelerato:Moto uniformemente accelerato:velocitvelocitàà funzione dello spaziofunzione dello spazio
( )if2
i2
f xxa2vv −+=
( )if2
if xxa2vv −+=
se0v0x
i
i
==
⎪⎩
⎪⎨⎧
=
=
ax2v
ax2v
f
2f
( )( )a2
vvvvvva2
1xx2
i2
ffiifif
−=+−=−
EsempioEsempio
Un corpo è lasciato cadere da un’altezza di 10 m. Con quale velocitàraggiunge il suolo? (Si trascuri l’attrito dell’aria.)
( )2
if2
if
m/s8.9 g a
xxa2vv
==
−+=
00
0
0
==
vx
0
x
m/s.gxv 14108922 =××==
( )⎪⎪⎪
⎩
⎪⎪⎪
⎨
⎧
−+=
++=
+===
if2
if
2iif
if
xxa2vv
at21tvxx
atvvcost.a)t(a
Moto uniformementeMoto uniformementeacceleratoaccelerato
MOTO IN DUE DIMENSIONIMOTO IN DUE DIMENSIONI
y
x
)( 1trr
)( 2trr
piano x-y
traiettoria)( 1try
)( 1trx
)()( 12 trtrr rrr−=∆
12
12 )()(tttrtr
trvm −
−=
∆∆
=rrr
r
dtrd
trlimv
0tist
r
rr
=
∆∆
=→∆
y
x
)( 1trr
)( 2trr
rr∆mvr
)t(v 1r
)t(v 2r
VelocitVelocitàà
VELOCITAVELOCITA’’ IN DUE DIMENSIONIIN DUE DIMENSIONI
)()( 12 tvtvv rrr−=∆
12
12 )()(tttvtv
tvam −
−=
∆∆
=rrr
r
dtvd
tvlima
0tist
r
rr
=
∆∆
=→∆
)( 1tvr
y
x
)( 1trr
)( 2trr )( 2tv
r
vr∆
AccelerazioneAccelerazione
x
y
at
ar
a
a
at
ar
traiettoria
tr aaa rrr+=
rartar
acc. tangenziale
acc. radialecambia
modulo velocità
direzione velocità
accelerazioneaccelerazione tangenzialetangenziale e e radialeradiale
MOTO DEL PROIETTILEMOTO DEL PROIETTILE
jaiajdtdv
idtdv
dtvda yx
yx ))))r
r+=+==
⎪⎩
⎪⎨
⎧
→
z
y
x
r
rr
rr
⎪⎩
⎪⎨
⎧
→
z
y
x
v
vv
vr⎪⎩
⎪⎨
⎧
→
z
y
x
a
aa
ar
⎪⎩
⎪⎨
⎧
+=
+=+=
tavv
tavvtavv
zzizf
yyiyf
xxixf
⇒+= tavv ifrrr
i)
xr
y
x
j)
yrrr
Equazioni vettorialiEquazioni vettoriali
jvivjdtdr
idtdr
dtrdv yx
yx ))))r
r+=+==
jrirr yx
))r+=
Esempio: la velocità nel motouniformemente accelerato
MOTO DEL PROIETTILEMOTO DEL PROIETTILE
• accelerazione g costanteverso il basso
• no resistenza aria
traiettoriaparabolica
⎪⎪⎪
⎩
⎪⎪⎪
⎨
⎧
−+=
−=
−=
2yiif
yiyf
y
gt21tvyy
gtvv
ga
⎩⎨⎧
+==
tvxxvv
xiif
xix
x
y
MOTO DEL PROIETTILEMOTO DEL PROIETTILE
y
x
xiv
yv
xiv
yv
traiettoria parabolicamaxy
g yga ˆ−=r
yiv iv
xiv
iθ
xiv
yvθ
xiv
0=yv0=θ
i
2i 2sin
gvgittata θ=
⎩⎨⎧
θ+=θ=
iiif
iixf
costvxxcosvv
⎪⎩
⎪⎨
⎧
−θ+=
−θ=
−=
2/gtsintvyy
gtsinvv
ga
2iiif
iiyf
y
0y0x
i
i
== 2/gtsintvy 2
iif −θ=
y = 0 g/sinv2t iig θ=
Gittata = i
2i
iiiigx 2singvg/sinvcosv2tv θ=θθ=
Gittata max per °=θ 45i
iii 2sinsincos2 θ=θθ
DINAMICADINAMICA
⎪⎩
⎪⎨
⎧=
reazione e azione di principio :terzo amF :secondo
inerzia di principio :primoNewton di principi treI rr
Principio di inerziaPrincipio di inerzia
Ogni corpo permane nel suo stato di quiete o di moto rettilineo uniforme finchéforze esterne ad esso non intervengono a modificarne lo stato
Principio di inerziaPrincipio di inerzia
Ogni corpo permane nel suo stato di quiete o di moto rettilineo uniforme finchéforze esterne ad esso non intervengono a modificarne lo stato
Sistemi inerzialiSistemi inerziali
Sistema di riferimento inerziale: un sistema in cui è valida la prima
legge di Newton
Qualunque sistema di riferimentoin moto rettilineo uniforme
rispetto ad un riferimento inerziale è un sistema inerziale
Un sistema fisso o in moto rettilineo uniforme rispetto alle stelle “fisse” è un sistema di riferimento inerziale
La Terra ruota intorno al proprio asse e intorno al Sole, perciò un sistema fisso
rispetto alla Terra non è un sistema inerziale
23
riv.-c 104.4a sm−×=
22
rot.-c 1037.3a sm−×=
tuttaviaIn molte situazioni sarà lecito trascurare queste piccole accelerazioni e considerare inerziale un sistema solidale con la Terra
Seconda legge della dinamicaSeconda legge della dinamica
maF
aF
aF
aF
aF
n
n ===== ...4
4
3
3
2
2
1
1
amF rr=
a1 an a
F
F1
Fn
θ
corpodelmassa⇒≡ mtgθ
newtonNsmkgmaF
≡
⇒=
1
2
F1 F2 F3 F4 … Fn
a1 a2 a3 a4 … an
La forza di 1 N imprime un’accelerazione di 1 m/s2
ad una massa di 1 kg
EsempioEsempio
Stimare la forza necessaria per imprimere un’accelerazione di 5 m/s2 ad un’automobile di 1000 kg e ad una mela di 200 g.
amF rr=
Fauto = 1000 kg • 5 m/s2 = 5000 N
Fmela = 0.2 kg • 5 m/s2 = 1 N
Terza legge della dinamicaTerza legge della dinamicaprincipio di azione e reazioneprincipio di azione e reazione
TSST FFrr
−=
1
2
1221 FFrr
−=
F12F21
S
FTS T
FST
Agiscono su corpi diversiAgiscono su corpi diversiHannoHanno ugualugual modulo e direzione, modulo e direzione, e verso e verso oppostoppostoo
Terza legge della dinamicaTerza legge della dinamicaprincipio di azione e reazioneprincipio di azione e reazione
QuantitQuantitàà di motodi motom
vr vmp rr=
Quantità di motoo
Momento (lineare)
dtpdvm
dtd
dtvdmamF
rr
rrr
==== )(
00 =⇒=dtpdFserr
⎪⎩
⎪⎨
⎧
=
==
⇒==
cost3p
cost2pcost1p
cost
z
y
x
prConservazione della
quantità di moto
Gravitazione universaleGravitazione universale
rrMmGFg ˆ
2−=r
M mrr
gFr
gFr
−
2211 KgmN1067.6G −− ⋅⋅⋅=
Costante di gravitazione universaleCostante di gravitazione universale
EsempioEsempio
mT
mL
Forza gravitazionale e pesoForza gravitazionale e peso
Il pesoIl peso
forza con la quale un corpo forza con la quale un corpo viene attirato verso il centro viene attirato verso il centro
della Terradella Terra
PgmamFrvrr
≡==
Pr
pesom KgNsmKgmgP 18.98.91 2 ≡=×==
Qual Qual èè il peso di 1 Kgil peso di 1 Kgmm??
PESOPESO
TMTR
r
m r̂r
MmGF 2g −=r
Vicino alla superficie
TRr ≅
2T
TT
T2T
TT
RM
Gg
mgmaR
mMGF
=
===
MT = 5.97 × 1024 kg
RT = 6.371 × 106 m
⎪⎩
⎪⎨
⎧
=
==
786.9
80.9 70per
2
2
smg
smg
Kgm
al livelloal livellodel maredel mare
in cimain cimaAllAll’’EverestEverest
NP 686=
NP 685=
Sulla Luna Sulla Luna
NP 113=
Il peso cambia da punto a punto sulla TerraIl peso cambia da punto a punto sulla Terra
2L
LL
2L
LL
RM
Gg
RmMGF
=
=ML = 7.35 × 1022 kg
RL = 1.737 × 106 m