Principio di relatività classica
18
1 Principio di relatività classica Sistemi di riferimento inerziali
description
Principio di relatività classica. Sistemi di riferimento inerziali. 0. 1. 2. 3. 0. 0. 0. 0. 1. 1. 1. 1. 2. 2. 2. 2. 3. 3. 3. 3. 0. 0. 0. 1. 1. 1. 2. 2. 2. 3. 3. 3. Consideriamo un dinamometro solidale con la Terra. - PowerPoint PPT Presentation
Transcript of Principio di relatività classica
1
Principio di relatività classica
Sistemi di riferimento inerziali
2
Consideriamo un dinamometro solidale con la Terra
0
23
1
e uno su un mezzo animato di moto rettilineo uniforme
0
23
10
23
1
Applichiamo ad entrambi una massa uguale
0
23
1
0
23
10
23
1
0
23
1
0
23
1
Abbiamo visto che mentre il mezzo si muoveva i due dinamometri segnavano sempre misure uguali.
3
E’ possibile interpretare la precedente osservazione affermando che la misura di una forza è un invariante tra sistemi inerziali. Generalizzando possiamo affermare che tutte le leggi della dinamica sono invarianti nei sistemi inerziali.
4
Principio di relatività classica
I fenomeni meccanici si svolgono nello stesso modo in tutti i sistemi inerziali
5
Principio di relatività classicaIl principio afferma che non è possibile determinare se si è fermi o animati di moto rettilineo uniforme attraverso esperimenti meccanici (caduta di un grave, pendolo, ...).
L’osservatore O, solidale con la Terra dà una descrizione di un suo esperimento identica a quella che darebbe O’ in moto RU se ripetesse il medesimo esperimento.
6
Abbiamo detto che due osservatori in moto inerziale danno una descrizione identica dello stesso esperimento meccanico.
Consideriamo ora O solidale con la Terra e O’ in moto RU e supponiamo che O veda O’ lasciare cadere un oggetto. Entrambi descrivono quello che vedono.
O
O’
Le due descrizioni sono concordi?Se non lo sono in cosa differiscono?
7O
Vediamo l’esperimento con gli occhi di O
O’ O’ O’ O’ O’ O’ O’ O’ O’ O’
L’unica forza che agisce è la gravità, che opera verticalmente, quindi:F=ma Þ ma=mg Þ a=g
Orizzontalmente il corpo mantiene la velocità v di O’. Allora
x vt
y gty g
vx
Þ 1
222 2
2 Quindi O vede un moto PARABOLICO
8
O’
O
Vediamo l’esperimento con gli occhi di O’
OOOOOOO
L’unica forza che agisce è la gravità, che opera verticalmente, quindi:F=ma Þ ma=mg Þ a=g
Orizzontalmente il corpo mantiene la velocità v di O’ quindi O’ lo vede fermo. Allora
x
y gt
012
2
Quindi O’ vede un moto RETTILINEO ACCELERATO VERTICALE
9
CONFRONTO
O
O’ O’ O’ O’ O’ O’ O’ O’ O’ O’
x
yy gv
x2 2
2
O vede un moto
parabolico
O’
OOOOOOOO
x
y y g t2
2
O’ vede un moto
rettilineo verticale
10
Facciamo un ulteriore passo e consideriamo
Sistemi di riferimentoNON inerziali
11
OO’ O’ O’ O’
O’
ESPERIENZA QUOTIDIANAAl momento della frenata O’, rispettando il principio d’inerzia, mantiene la velocità che aveva rispetto la Terra e quindi sente un’accelerazione in senso opposto alla frenata. O
O’
O non si spiega il movimento di O’ in quanto su O’ agiscono solo
la forza di gravità
Fg
e la reazione vincolare Nche hanno risultante nulla.
ßßLe leggi della dinamica valide nel sistema O non lo sono più in O’
12
FORZE FITTIZIE
Nel rispetto della meccanica newtoniana, secondo la quale è necessaria una forza per modificare lo stato di moto di un corpo, O può spiegare l’accelerazione dell’oggetto attribuendola alla presenza nel sistema O’ di una particolare forza. Questa forza NON esiste nel sistema fisso O e non dipende dalla presenza di altri corpi quindi non è interpretabile come interazione. Questa forza prende il nome di FITTIZIA o APPARENTE o d’INERZIA.
13
Sia O un sistema fisso
O
0
23
1
e O’ un sistema in moto in un’ascensore
O’
0
23
1
O’
0
23
1
O’
0
23
1
Quando gli ascensori sono fermi i dinamometro di O e di O’ segnano il medesimo valore (2 N), i.e. il peso ‘reale’ della massa.Cosa succede quando gli ascensori si muovono con moto accelerato?
a
O’
0
23
1
La massa sembra più pesante
a
O’
0
23
1
La massa sembra più leggera
|a|=g
O’
0
23
1
La massa in caduta libera sembra priva di peso
Esempio
14
Cosa è successo?
O’
0
23
1
O
0
23
1
a
O’
0
23
1
La massa sembra più pesante
O’ vede una forza diretta verso l’alto di 3 N (esercitata dalla molla) e la forza peso di 2 N.
Fm
PNonostante la risultante R = Fm-P sia diversa da 0, O’ vede la massa in equilibrio, in contraddizione con il principio d’inerzia.Per salvare la meccanica newtoniana, i.e. la massa è ferma se R=0, O’ è costretto ad ammettere l’esistenza di una forza fittizia Ff, diretta verso il basso, d’intensità Fm-P
Fm
PFf
Se l’ascensore scende Ff= P-Fm, è diretta verso l’alto e la massa sembra più leggera.
Fm
P
Ff
a
O’
0
23
1
La massa sembra più leggera
Nel caso della caduta liberaFm=0 e quindi Ff=P, per cui R=Fm-P+Ff=0 i.e. sulla massa non agisce nessuna forza quindi O’ la vede priva di peso!
|a|=g
O’
0
23
1
La massa in caduta libera sembra priva di peso
15
Cosa succede se O’ è in moto circolare uniforme?
Forza centripeta e centrifuga
16
O
O’
Moto circolare uniforme
O imputa la tensione del filo alla forza centripeta che trattiene il corpo e che lo induce a girare.
Fpeta
O’ vede il disco fermo e quindi deve introdurre una forza fittizia che compensi la forza centripeta. Questa forza è chiamata centrifuga, ha intensità e direzione uguale alla forza centripeta ma verso opposto.
Ffuga
La forza centrifuga si manifesta solo nel sistema O’! O imputa il moto circolare alla forza centripeta esercitata dalla corda sulla massa.
17
O
O’
Moto circolare uniformeCosa succede se tagliamo il filo?
O vedrà la massa muoversi lungo la traiettoria rettilinea tangente alla circonferenza con v=wr
O’ vede una traiettoria curvilinea. Questa non è giustificabile con la forza centrifuga (il corpo dovrebbe allontanarsi lungo il raggio) quindi O’ è costretto a introdurre un’altra forza apparente: la forza di Coriolis.
18
Riassumendo
Il principio di relatività classica si applica a sistemi inerziali e afferma che: tutti i fenomeni meccanici si svolgono nello stesso modo in tutti i sistemi di riferimento inerziali. Ne segue che non è possibile determinare il proprio stato di moto solo attraverso esperimenti meccanici!
Se i sistemi di riferimento non sono inerziali, affinché sia rispettata la meccanica newtoniana, bisogna introdurre, nel sistema non inerziale, una forza fittizia.
Nel moto circolare uniforme abbiamo due tipi di forze fittizie:forza centrifuga se il corpo è solidale con O’ (= fermo rispetto O’)forza di Coriolis se il corpo è in movimento rispetto O’.
![LA RELATIVITÀ · Principio di relatività: Le leggi fisiche hanno la stessa forma in tutti i sistemi di riferimento inerziali. [Tutti gli osservatori inerziali sono fisicamente equivalenti]](https://static.fdocumenti.com/doc/165x107/606a8cc6e6c83d3f011a30a1/la-relativit-principio-di-relativit-le-leggi-fisiche-hanno-la-stessa-forma.jpg)
