Modelli classici e quantistici di scattering elettrone-fotone V. Petrillo.
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Modelli classici e quantistici di scattering elettrone-fotone
V. Petrillo
Thomson classico
Elettrone si muove di moto oscillatorio sotto l’effetto dell’onda laser e riemette a causa di questo moto. Durata dell’emissione=durata sovrapposizione impulsi
Compton quantistico
Non si può parlare di traiettorie. Elettrone e fotone scambiano energia e momento.Della durata dell’interazione sappiamo solo che tintE>h (tint /T>1)
102 103 104 105 106
10-17
1x10-16
10-15
1x10-14
1x10-13
1x10-12
1x10-11
)kn1(mc
hn1
k1
L0
2L
0
0LL
0L
L
00L
0L
k1
kn1
mc
h
k1
n1
02
0L mc
h
4
1
Thomson factor
Compton correction
0
0LL n1
k1
0
0L
lab,Lele,L n1
k1
0
0L
lab,Lele,Lele,X n1
k1
0 n
Lk
0
0L
lab,L
0
0L
ele,Xlab,X n1
k1
n1
k1
102 103 104 105 10610-4
10-3
10-2
10-1
100
- D
/(
D)
ELIRecoil trascurabile
Zona intermedia
Effetti quantistici dominanti
3,0 3,5 4,0 4,5 5,0 5,5 6,0 6,50
1x104
2x104
3x104
4x104
5x104E
_fo
t(e
V)
Theta_laser(rad)
teta_oss=0 teta_oss=0.005
0,000 0,002 0,004 0,006 0,008 0,0100
1x104
2x104
3x104
4x104
5x104
E_
fot(
eV
)
theta_oss
gamam=100
0 2000 4000 6000 8000 10000
1000000
1E7
1E8
E_
fot
gamma
theta_oss=0 theta_oss=0.1 mrad theta_oss=1 mrad
)kn1(mc
hn1
k1
L0
2L
0
0LL
Calcolo della sezione d’urto quantistica nel sistema di riferimento del laboratorio (Klein-Nishina)
Equazione di Dirac
)HH(t
i int0
Termine di radiazione diseconda quantizzazione
))aeae(1
e)aeae(1
e(hcA )trk(i)trk(iL
)trk(iL
)trk(i
LL
LLLL
Calcolo della probabilità di transizione mediantela teoria delle perturbazioni (per ora fino al primo ordine)
2
'n 'n "nm
n,"n"n,m
'nm
n',n'n,mm,n EE
HH
EE
HH2w
Sezionde d’urto in laboratorio:
))kn1(
mc
hn1
k1()(
)k1(22
Xr
dd
d
L0
2L
0
L0L
2
L2L0
20
20
2
2
L00L
2
00
2
L0
0
L0
L0L )k1
1
h
mc
n1
1
h
mc1(1
)k1(
n1
n1
)k1(X
LL0
22
kdpdxdtd)k1(dd
dc
dd
Nd
2
L2
L0
20
20 )(
)k1(22
Xr
d
d
Estensione a fasci reali
pdxd
Nd e2
LL
L2
kdxd
Nd
distribuzione elettroni
distribuzione fotoni laser
))t(pp())t(xx(pdxd
Ndjj
e2
LL
L2
kdxd
Nd
modello di Mendonca
Trasformata di WignerFascio a 150 MeVdi Cristina
2.710^8 fot/shot3% banda
Effetti non lineariClassici: la traiettoria degli elettroni si deforma sotto l’effetto di un campo intenso, acquisendo momenti superiori
Nascita di armoniche Deformazione dello spettro sulla fondamentaleSidebandsSpostamento in frequenza
9020000 9040000 9060000 90800001E-39
1E-34
1E-29
1E-24
WL=10 J
WL=1 J
wbar,ris
=9.046 106
Gaussian 350000 jfin1 nel0.02 dt0.0 x00.0 y0-6000. z01 nsing10. rbeam20. albeam600. gammed1.6d-19 carica0. deltaz0.0 deltapx0.0 deltapy0. deltapz10. tau20. w01. energ3.d+14 anulas 3.14159265 alpha9.02d+06 omin0.0001d+06 dom9.04d+06 omfin0.0 tetain0.00001 dteta-0.1 tetafin0. phiin1. dphi-6. phifin1.d+04 erreoss1 nspettro0. damping
d2 N/d b
ard
bar
Effetti non lineari quantistici
ecc.
assorbimentoo emissione didue fotoni
assorbimentoo emissione din fotoni
………..
2
'n "nm'nm
n,"n"n'n'n,m
"nm,n .....
)EE)(EE(
HHH2w
Effetti radiativi
Codici presenti nel gruppo
Nome autore funzione e modello
TSST v1.8 Paolo Tomassini flussi e spettri classici lineari-non lineari TSST considera in modo analitico le forze ponderomotrici LONGITUDINALI mentre trascura quelle trasverse. Obliquamente lineare.
Pflux Petrillo-Maroli flussi e spettri classici lineari
Compton_Cross Petrillo flussi e spettri quantistici lineari
Thom_non_lin Maroli flussi e spettri classici non lineari calcolo numerico della traiettoria con valutazione completa delle forze ponderomotrici
Fluka (?)Cain
Simulazioni con CainExp su ATF
Disponibilità di ricercatori: V. Petrillo (30%) P. Tomassini (?) C. Maroli (100%) C. Curatolo (laureanda) F. Broggi speriamo altri (?)
Programma di lavoro: Rifinire Compton lineare Modello laser Benchmark
Continuare su effetti non lineari classici sidebands, shift chiarire effetto profilo
Effetti non lineari quantistici Klein-Nishina second’ordine Campi intensi Effetti collettivi…. Utilizzo Cain