LA CORRELAZIONE ELETTRONICA. DIFETTI DEL METODO HARTRE-FOCK Mentre in prossimità della geometria di...
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LA CORRELAZIONE ELETTRONICA
DIFETTI DEL METODO HARTRE-FOCK
Mentre in prossimità della geometria di equilibrio la curva di potenziale HF si mantiene circa parallela alla curva di potenziale esatta e per R 0 è almeno qualitativamente corretta, nel limite della dissociazione il comportamento è completamente errato.
RHF
)2()2()2()2(
)1()1()1()1(
HF
)2()2()1()1()2()2()1()1( HF
Origine dell'errore
)2()1()2()1()2()1( HF
L'orbitale molecolare è combinazione lineare degli orbitali atomici
BA
)2()2()1()1()2()1( BABA
)2()1()2()1()2()1()2()1()2()1( ABBABBAA
La funzione d’onda è 50% covalente e 50% ionica a tutte le distanze.
Alla geometria di equilibrio i due elettroni possono trovarsi entrambi vicini ad un nucleo. Non ci aspettiamo che la probabilità di questa situazione sia esattamente uguale alla probabilità di trovare un elettrone vicino al nucleo A ed uno vicino al nucleo B, ma questo errore non è qualitativo, ma solo quantitativo: HF fornisce risultati sostanzialmente corretti in prossimità della geometria di equilibrio.
A grande distanza la molecola dissocia in due atomi e non negli ioni. La dovrebbe essere 100% covalente, ma la forma di HF non cambia al
variare della distanza fra i nuclei e quindi HF non prevede nemmeno in forma qualitativamente corretta la dissociazione della molecola di idrogeno.
HAHB
+ + HA+HB
+ HAHB
+ HBHA
Cancellazione di errori risultati accettabili.
Reazioni per cui non cambia il numero di doppietti elettronici (reazioni isogiriche)
Be2 = 2 Be
B2H6 = 2 BH3
NH3 + HCl = NH4Cl
CN- + CH3F = CH3CN + F-
H2 + Cl = HCl + H
Reazioni in cui non cambia non solo il numero, ma anche il tipo di doppietti elettronici (reazioni isodesmiche)
CH3-CH2-CH=CH2 = CH3-CH=CH-CH3
Esempi
CH4 + CH3CH2OH = CH3CH3 + CH3OH (1)
CF4 + 3 CH4 = 4 CH3F (2)
E STO-3G 3-21G 6-31G*//STO-3 sperimentale
(1) 2.6 4.9 4.1 5.0
(2) 53.5 62.4 49.6 49.3
Nel caso di rottura di doppietti elettronici le previsioni a livello HF sono quantitativamente errate, ma possono addirittura essere qualitativamente errate:F2 non è legato a livello HF ancorché EHF = 99.6% ENRL.
La curva di potenziale HF presenta un minimo, ma la sua energia è superiore all'energia di 2 atomi di F.
A B
BA + BA +
Mantiene il doppiettoelettronico
Divide il doppiettoelettronico
Rotturaeterolitica
Rotturaomolitica
HF ok HF no!
Ulteriori difetti del metodo HF
1. Distanze di legame troppo corte : la curva di potenziale, a causa del comportamento erroneo per R , sale troppo ed il minimo della curva è spinto a valori più corti.
2. Frequenze vibrazionali troppo grandi: per la stessa ragione la curvatura nel minimo è accentuata.
3. Momento di dipolo di CO di segno sbagliato sper = 0.112 D CO+ HF = 0.2 D C+O
piccoli errori nel calcolo della distribuzione di carica possono portare al segno sbagliato se in modulo il momento è molto piccolo.
4. Spettro di fotoionizzazione di N2 : inversione degli stati e . L'approssimazione di Koopman può funzionare se gli orbitali molecolari sono molto separati.
5. Affinità elettroniche : B O non sono previsti legati.6. Energie di eccitazione : errori anche > 40%.7. Interazioni intermolecolari: le forze di dispersione sono dovute
all’interazione di momenti di dipolo istantanei, ma HF introduce una distribuzione media di carica.
Si definiscono 3 grandezze sulla scala delle energie
Limite Hartree-Fock soluzione esatta per una funzione d’onda monodeterminantale con un Hamiltoniano non relativistico + approssimazione di Born-Oppenheimer. E’ una misura della bontà della base quando si risolvono le equazioni di Roothaan invece delle equazioni Hartree-Fock.
Limite non relativistico energia sperimentale corretta per energia vibrazionale di punto zero e per la somma delle correzioni relativistiche per gli atomi. E’ la soluzione esatta per un Hamiltoniano non relativistico + approssimazione di Born-Oppenheimer. E’ una misura della capacità dei metodi post-HF di introdurre la correlazione elettronica.
Energia sperimentale somma dell’energia di dissociazione + potenziali di ionizzazione
E
Energia di correlazione
Energia relativistica
Limite Hartree-Fock
Limite non relativistico
Energia esatta
0
Il metodo HF permette di calcolare ~ il 99% dell’energia al limite non relativistico ENRL. Questa accuratezza non è sufficiente quando si calcolano differenze di energia come Energie di dissociazione o Energie di eccitazione.
N2 N
EHF -108.99 hartree -54.40 hartree
ELNR -109.54 hartree -54.59 hartree
EHF 99.5% ELNR 99.6% ELNR Errore sulle Energie totali < 1%
HF -108.99 - 2 (-54.40) = -0.19 hartree
Sperimentale -109.54 - 2 (-54.59) = -0.36 hartree
Errore sulle differenze di energia 48%Le energie di legame sono una piccola frazione dell’energia totale H2 = 1/7
Li2 = 1/14 CH4 = 1/38 e quindi calcolare il 99% dell’energia totale non è
sufficiente, occorre una maggior precisione.Questo errore non consente di impiegare il metodo HF nello studio della reattività.
ETOTALE
ELEGAME
Definiamo:
Energia di correlazione = limite non relativistico - limite HF
Differenza di due valori entrambi stimati, nessuno dei due è noto esattamente.
Correlazione : termine derivato dalla statistica.Variabili correlate se P(x,y) P(x)*P(y)La probabilità di trovare l'elettrone 1 nel punto r1 è influenzata dalla presenza
dell'elettrone 2 nel punto r2 i moti dei due elettroni sono correlati.
L'energia di correlazione non è una proprietà fisica.Utile per valutare la qualità dei metodi post - Hartree-Fock. Tanto maggiore è la percentuale di Ecorr che viene recuperata, tanto meglio il metodo descrive la
correlazione elettronica.Il problema di descrivere correttamente la rottura di un doppietto elettronico (dissociazione od eccitazione elettronica) nasce dall'aver descritto in maniera non esatta la correlazione dei moti elettronici, in quanto il metodo HF descrive un elettrone nel campo medio degli altri elettroni e non nel loro campo istantaneo: problema della correlazione elettronica.
Il metodo HF sostituisce al problema ad N particelle
H (x1,x2,…,xN) = E (x1,x2,…,xN)
il problema ad una particella
Fi(r1) = i i(r1)
dove all'operatore 1/rij che rappresenta l'interazione istantanea
si è sostituito l'operatore di Coulomb
22
212
1 )(1
)( drrr
rJ jj
che rappresenta l'interazione dell'elettrone 1 con la distribuzione media dell'elettrone 2 (espressione analoga per l'operatore di scambio).
+ +--
+ +-
-
Densità elettronica Hartree-Fock
Gli elettroni interagiscono solo con il campo medio degli altri elettroni
Interazione istantanea elettrone-elettrone
Densità elettronica correlata
Valore dell’energia di correlazione
He = 1.1 eVNe = 11 eV = 11/5 coppie di elettroni = 2.2 eV/coppiaAr = 21.5 eV = 21.5/9 coppie di elettroni = 2.4 eV/coppia~ 2 eV/coppia ~ 54 Kcal mole-1/coppia
Energia di legame H2 = 103 Kcal/mole
CH = 80 ''F2 = 37 ''
L’errore di correlazione per coppia di elettroni è dello stesso ordine di grandezza dell’energia di legame.
Prodotto di Hartree
)()()()()(),( 11111221121 rxSxSxSxx
Probabilità di trovare l’elettrone 1 in r1 e l’elettrone 2 in r2 indipendentemente dal loro spin
Buca di Coulomb e buca di Fermi
2
22
2
1121 )()(),( rrrrP
2
22
2
11
222
112
22112*21
*1
1212121*
21
)()(
)()()()()()(
),(),(),(
rr
ddrrrr
ddxxxxrrP
La probabilità di trovare l’elettrone 1 in r1 è indipendente dal fatto che l’elettrone 2 sia in r2
Hartree-Fock
2
12
2
21
2
22
2
1121
22222
11111
)()()()(2
1),(
)()()(
)()()(
rrrrrrP
rxS
rxS
)()()()()()()()(
)()()()(
2
1),(
)()()(
)()()(
222*1111
*2212
*2121
*1
2
12
2
21
2
22
2
1121
22222
11111
rrrrrrrr
rrrrrrP
rxS
rxS
spin opposto
stesso spin
moti non correlati
moti correlati
)()(),( 221121 xSxSxx
• C’è una discontinuità nella derivata della funzione d’onda quando r12 = 0.
• Produce una ‘buca di Coulomb’ attorno ad r12= 0, dove la probabilità di trovare elettroni vicini diminuisce.
• Hartree-Fock non descrive correttamente la repulsione elettrone-elettrone.
• Elettroni con lo stesso spin devono stare in orbitali spaziali diversi, la ‘buca di Fermi’ è descritta in modo ragionevole da Hartree-Fock.
Distanza tra due elettroni
Hartree Fock
esatta
He
- -/2 0 /2
Hartree-Fock
esatta
Hartree-Fock
CI
Elettrone 1 fisso a distanza rdal nucleoElettrone 2 ruota a distanza rdal nucleo
1/r12
Hartree-Fock
212
22 )(1dr
r
rsJ
Come si può affrontare il problema della correlazione elettronica ?
Consideriamo una seconda configurazione, in cui gli elettroni sono posti nell’orbitale di antilegame
BA '
)2()2()1()1()2()1( ''BABA
)2()1()2()1()2()1()2()1()2()1( ''ABBABBAA
HAHB
+ + HA+HB
- HAHB
- HAHB
Nel limite asintotico la seguente combinazione delle 2 configurazioni
)2()1()2()1( ''
HAHB
+ + HA+HB
+ HAHB
+ HAHB
-(HAHB
+ + HA+HB
+ HAHB
+ HAHB
) =
2 * (HAHB
+ HAHB
)
descrive correttamente la dissociazione dell’idrogeno.
Correlazione statica e dinamica
Le configurazioni necessarie per descrivere in maniera qualitativamente corretta la dissociazione introducono la correlazione statica.
Le altre configurazioni introducono la correlazione dinamica, cioè introducono la correlazione dei moti degli elettroni.
Come un’espansione multideterminantale introduce la correlazione elettronica ?
A. Matematicamente
22
21
22
21
2
2
11
11
212
22
21
212121
rr
rrzzyyxx
rx
zzyyxx
HF
errr
ezzyyxxpppppp
xep
ppppppcss
ss
Atomo di He
La distanza interelettronica r12 compare implicitamente nella funzione CI.Purtroppo compare come quadrato, dovrebbe comparire come termine lineare per soddisfare la condizione di cuspide elettrone-elettrone.
1. Correlazione radiale
Se un elettrone è vicino ai nuclei, l’altro elettrone tenderà a stare in media più lontano dai nuclei di quanto predetto da Hartree-Fock.
2. Correlazione angolare
Se un elettrone si trova su un lato dell’asse di legame, l’altro elettrone tenderà a stare sull’altro lato più spesso di quanto predetto da Hartree Fock
3. Correlazione destra-sinistra
In un doppietto di legame, i due elettroni tendono a stare nella zona esterna al legame più spesso di quanto previsto da Hartree-Fock
B. Qualitativamente
Sia una coppia di elettroni in un orbitale.Come gli elettroni possono evitarsi ?
'
**