Post on 02-May-2015
Evoluzione Temporale in Meccanica Quantistica
F. Bianchi 2
Sommario
• Richiami di Meccanica Quantistica
• Evoluzione temporale
• Rappresentazioni di Schroedinger e di Heisenberg
• Serie di Dyson
• Matrice S
• Probabilita’ di transizione
• Regola d’oro
• Fattore di spazio delle fasi
F. Bianchi 3
Ket, Bra, Operatori (1)• |a> ket, vettore di stato in spazio vettoriale complesso.• |a> + |b> = |c> somma di ket e’ un ket• c|a> =|a>c c numero complesso• |a> e c|a> rappresentano lo stesso stato fisico
• Un’osservabile A puo’ essere rappresentata da un operatore.• In generale A|a> e’ diverso da c|a>• Per gli autoket di A vale la proprieta’ A|a1> = c1|a1>, A|a2>=c2|a2>,
…• L’insieme dei numeri ci e’ l’insieme degli autovalori di A
• Gli stati fisici corrispondenti agli autoket |ai> sono chiamati autostati di A
• Gli autoket di un’osservabile A costituiscono una base in uno spazio vettoriale:– Un generico ket puo’ essere scritto come |b> = Sici|ai>
F. Bianchi 4
Ket, Bra, Operatori (2)• Spazio dei bra <a|, spazio vettoriale duale dello spazio dei
ket– ca|a> + cb|b> c*a<a| + c*b<b|
• Prodotto interno: <b|a>– <b|a> = <a|b>*– <a|a> >= 0– |a> e |b> ortogonali se <a|b> = 0
• X|a> <a|X+
• X+ e’ operatore aggiunto di X (in rappresentazione matriciale, l’aggiunto di X si ottiene sostituendo Xij con X*ji)
• Operatori Hermitiani: X=X+
– (XY)+ = Y+X+
– Autovalori di un operatore Hermitiano sono reali– Autoket di un operatore hermitiano sono ortogonali e possono
essere normalizzati: <ai|aj> = dij. Formano una base
– Relazione di completezza: Si|ai><ai| = 1 Operatore identita’
F. Bianchi 5
Rappresentazione Matriciale• X=Si Sj|ai><ai| X|aj ><aj|
• Ci sono N2 numeri della forma <ai| X|aj>
• Possono essere disposti in una matrice quadrata (i indice di riga, j di colonna)
• Gli |ai> siano una base. Allora:
...
|
|
*,...)|*,|(|
*,...)|*,|(
,...)|,|(|
...
|
|
|
2
1
21
21
21
2
1
ba
ba
cacabc
caca
acacc
ba
ba
b
...
|
|
| 2
1
ca
ca
c
F. Bianchi 6
Misura in MQ• “Una misura fa sempre saltare il sistema in un
autostato della variabile dinamica che si misura” (P.A.M. Dirac) – Prima della misura: |b> = Sici|ai>
– La misura dell’osservabile A fa saltare il sistema in |ai> uno degli autostati di A• Eccezione: quando il sistema si trova gia’ in un autostato di A
– Il risultato di una misura e’ uno degli autovalori di A.– Probabilita’ che il sistema salti nell’autostato |ai> e’ |<ai|b>|
2
• Valore di aspettazione di A in uno stato |b>: <b| X|b>=<A>
– Se ai e’ l’autovalore dell’autostato|ai>
<A> = Si ai |<ai|b>|2
F. Bianchi 7
Osservabili Compatibili, Operatori Unitari
• Quando i corrispondenti operatori commutano: [A,B] = 0– Sono diagonalizzabili contemporaneamente– Hanno autostati comuni: |ai,bi>
• A|ai,bi> = ai|ai,bi>
• B|ai,bi> = bi|ai,bi>
• Autovalore degenere: quando a diversi autostati di un operatore corrisponde lo stesso autovalore.
• Date due basi di ket ortonormali e complete |ai> e |bi>, esiste un operatore unitario U (UU+=U+U=1) tale che:– |bi> = U|ai>
– Uij=<ai|U|aj> = <ai|bj>
– X’ =U+XU dove X e’ la rappresentazione matriciale di un operatore nella base |ai> e X’ e’ la sua rappresentazione nella base |bi>,
F. Bianchi 8
Evoluzione Temporale in MQ (1)
• Tempo e’ parametro (e non un operatore)
• A t= t0 stato del sistema e’ |a>
• Ad un tempo t>t0 lo stato del sistema e’|a,t0;t>
• limt->t0 |a,t0;t> = |a,t0;t0>=|a>=|a,t0>
• Vogliamo studiare l’evoluzione temporale |a> |a,t0;t>– Introduciamo l’operatore di evoluzione temporale U(t,t0)
– |a,t0;t> = U(t,t0) |a,t0>
– U+U=1– U(t2,t0)=U(t2,t1)U(t1,t0) proprieta’ di composizione
• Operatore infinitesimo di evoluzione temporale:– |a,t0;t0+dt> = U(t0+dt,t0) |a,t0>
– lim dt->0 U(t0+dt,t0) = 1
– Tutte richieste sono soddisfatte con U(t0+dt,t0) = 1-iWdt; W+=W
– Identificando W con l’Hamiltoniana H: W=H/h:– U(t0+dt,t0) = 1-i(Hdt)/h
F. Bianchi 9
Evoluzione Temporale in MQ (2)
• Usando la proprieta’ di composizione:
• Questa e’ l’equazione di Schroedinger per l’operatore di evoluzione temporale Moltiplicando ambo i membri per il ket di stato |a,t0>:
• Che e’ l’equazione di Schroedinger per un ket di stato.
• Se viene dato U(t,t0) e sappiamo come agisce su |a,t0>, non abbiamo bisogno di occuparci dell’equazione di Schroedinger per i ket di stato, basta applicare U(t,t0) a |a,t0> per ottenere |a,t0;t>.
Dobbiamo trovare soluzioni dell’equazione di Schroedinger per U(t,t0) con la condizione iniziale U(t0,t0)=1
),(),(),(),(),(
),(1),(),(),(
00000
000
ttHUttUt
ittdtUHittUtdttU
ttUiHdt
ttUtdttUtdttU
ttaHttat
itattHUtattUt
i ;,|;,|,|),(,|),( 000000
F. Bianchi 10
Evoluzione Temporale in MQ (3)
• Equazione da risolvere:
• Tre casi:
F. Bianchi 11
Evoluzione Temporale in MQ (4)
• Occupiamoci del caso 1 (H non dipende dal tempo). Per sapere come agisce U(t,t=0) su un generico ket, dobbiamo capire come agisce sui ket di una base.
• Scegliamo come base gli autoket di un operatore A tale che [A,H]=0– autoket di A sono autoket di H: H|a’>=Ea’|a’>
• Se e’ nota l’espansione del ket iniziale |b>:
|'exp'||''|exp|''''|exp ''''' a
tiEaaa
iHtaa
iHt aaaa
tiEtctc
tiEbaatb
iHtttb
acbaatb
aaa
aa
aaa
'''
''
'''
exp)0()(
exp|''|0,|exp;0,|
'||''|0,|
N.B.: Le fasi relative delle diverse componentiCambiano nel tempo perche’ le frequenze di oscillazioni sono diverse
F. Bianchi 12
Evoluzione Temporale in MQ (5)
• Caso speciale:
• Se il sistema e’ in un autostato di A ed H rimane in tale autostato
• Se [A,H]=0 allora A e’ una costante del moto
• Si puo’ facilmente generalizzare al caso di diverse osservabili compatibili tra di loro e con H.– E’ fondamentale trovare un insieme di osservabili
compatibili fra loro e con H
tiE
attbatb a 'exp'|;0,|'|0,|
F. Bianchi 13
Evoluzione Temporale in MQ (6)• Consideriamo ora una osservabile B che non commuta
necessariamente con A od H e calcoliamone il valor medio in un autostato di A
• <B> e’ indipendente dal tempo autostati dell’energia sono stazionari
• Calcoliamo <B> in uno stato non stazionario. Se lo stato non e’ stazionario, lo si puo’ esprimere come una sovrapposizione di autostati dell’energia.
'||''|expexp|'
)'|)0,(())0,(|'(
'|)0,(;0,'|
'' aBaatiE
BtiE
a
atUBtUaB
atUtta
aa
tEEiaBacc
atiE
cBtiE
acB
actb
aaaaaa
aaa
aaa
aa
)(exp''||'
''|expexp|'
'|0,|
'''''
*''''
''''''
'*''
''
F. Bianchi 14
Rappresentazione di Schroedinger
• Quella vista finora:• Gli stati evolvono nel tempo, gli operatori sono stazionari
0,|exp;0,|
0,|)0,(0,|)0,(
|)0,(;0,|
taiHt
tta
tattHUtattUt
atUtta
aiHt
BiHt
a
atUBtUaB
|expexp|
)|)0,(())0,(|(
Valore di aspettazione
F. Bianchi 15
Rappresentazione di Heisenberg
• Gli stati restano costanti• Le osservabili (gli operatori) evolvono nel tempo
iHt
tBiHt
tB
ttUtBttUtB
tatta
exp)0(exp)(
)0,()0()0,()(
0,|;0,|
aiHt
tBiHt
aatBa
HtBdt
tdBi
|exp)0(exp||)(|
]),([)(
Equazione del moto di Heisemberg
Valore di aspettazioneIdentico nelle due rappresentazioni
F. Bianchi 16
Momento Magnetico in Campo Costante(1)
F. Bianchi 17
Momento Magnetico in Campo Costante(2)
F. Bianchi 18
Momento Magnetico in Campo Costante(3)
F. Bianchi 19
Rappresentazione d’Interazione(1)
• Dovuta a Dirac
• Utile quando H =H0 + H’(t)– H0 termine libero
– V(t) termine d’interazione eventualmente dipendente dal tempo
• Intermedia tra la rappresentazione di Heisenberg e quella di Schroedinger– Osservabili variano nel tempo: evoluzione determinata da H0
– Stati variano nel tempo: evoluzione determinata dal termine d’interazione
],[1
0// 00 HA
idt
dAeAeA I
ItiHs
tiHI
IIIStiH
I ttaHttat
ittaetta
,0,|',0,|;0,|;0,| /0
F. Bianchi 20
Rappresentazione d’Interazione(2)• Supponiamo che:
H =H0 + H’(t)
H0|n> = En|n>
• Consideriamo un ket arbitrario, che all’istante t=0 e’ dato da:
|a> = Sncn(0)|n>
• Il nostro problema e’ determinare i cn(t) tali che:
|a,t=0;t>= Sncn(t)exp(-iEnt/h)|n>
• Attenzione alla fattorizzazione della dipendenza temporale:– Il fattore exp(-iEnt/h) sarebbe presente anche in assenza di H’(t)
– La dipendenza dal tempo di cn(t) e’ dovuta a H’(t). In assenza di H’(t) cn(t)= cn(0)
F. Bianchi 21
Rappresentazione d’Interazione(3)
ntctta nn |)(;0,|
)(')(
,0,|)(
,0,|'
,0,||)('|
,0,||'|,0,|
,0,|',0,|
|)(,0,|
/)(
/)(
// 00
tceHtcdt
di
ttantc
ttameH
ttammetHen
ttammHnttant
i
ttaHttat
i
ntctta
mtEEi
nmmn
In
ItEEi
nmm
ItiHtiH
m
IImI
III
nnI
mn
mn
Sviluppo di un ket genericonella base di autostati di H0
Moltiplichiamo ambo i membri dell’equaz. di Sch. per i ket per <n|ed usando la relazione di completezza
Definizione dei cn(t)
Equazione matriciale !!!
F. Bianchi 22
Serie di Dyson(1)
• Soluzione di equazione differenziale per cn(t) in generale complicata approccio perturbativo
• Lavoriamo con l’operatore di evoluzione temporale UI(t,t0) definito da:
|a,t0;t>I=UI(t,t0)|a,t0;t0>I
• Che quindi soddisfa all’equaz:
• Con la condizione iniziale U(t0,t0)=1
),()('),( 00 ttUtHttUdt
di III
F. Bianchi 23
Serie di Dyson(2)
• Equaz differenziale + condiz iniziale equivalente a equazione integrale:
• Soluzione iterativa:
'),'()'('1
1),( 00
0
dtttUtHh
ttUt
t
III
)('...)''()'(...'''...
)''(')'(''''')'('1
'''),''()''('1)'('1),(
)()(''
''2
0
'
0
)(
00 0
0 00
0 0
nI
t
t
IIn
t
t
t
t
n
t
t
II
t
t
t
t
I
t
t
t
t
IIII
tHtHtHdtdtdth
i
tHtHdtdth
idttH
h
i
dtdtttUtHh
itH
h
ittU
n
F. Bianchi 24
Probabilita’ di Transizione (1)
• Relazione tra UI(t,t0) ed U(t,t0) (nella rapp di Schroedinger)
• Elemento di matrice di UI(t,t0) tra autostati di H0:
• Ampiezza di transizione: diversa nella rapp di Interazione ed in quella di Schroedinger
• Ma la probabilita’ di transizione:
• E’ la stessa ! (N.B.: solo tra autostati di H0)
/0
/0
00/
0/
000/
0/
0
000
000
00
),,(),,(
;,|),,(
;,|),,(;0,|;0,|
tiHtiHI
ItiHtiH
StiH
StiH
I
ettUettU
ttaettUe
ttattUettaetta
20
20
0/)(
0
||),,(||||),,(||
|),,(||),,(| 0
ittUfittUf
ittUfeittUf
I
tEtEiI
if
F. Bianchi 25
Probabilita’ di Transizione (2)
• Supponiamo che a t =0 il sistema sia in un autostato di H0, |i>:
• Confrontando con:
• Si vede che:
• Anche i cn(t) possono essere sviluppati in modo perturbativo:
itUnnitUtti InI |)0,(|||)0,(;0,| 0
itUntc
ntctti
In
nnI
|)0,(|)(
|)(,0,|
...)()()()( )2()1()0( tctctctc nnnn
F. Bianchi 26
Probabilita’ di Transizione (3)
• Confrontando con lo sviluppo perturbativo di UI(t,0):
• Ampiezza di transizione all’ordine j da|i> ad|n>: cn(j)(t)
– Termine di ordine 0: nessuna interazione– La Sm nel termine di ordine 2 ha il senso di somma sui possibili stati
intermedi
• Probabilita’ di transizione da |i> ad |n> ( stati diversi fra loro!):
)''(')'('''')(
')'('')'(')(
)(
/'')(/')(''2
)2(
/')()1(
)0(
0 0
0 0
tHetHedtdth
itc
dttHeh
idttH
h
itc
tc
mitEEi
nmtEEi
m
t
t
t
t
n
t
t
t
t
nitEEi
In
nin
immn
in
2)2()1( |...)()(|)( tctcniP nn
F. Bianchi 27
Intuitivamente….
F. Bianchi 28
Perturbazione Costante (1)H’ = costanteSviluppo dell’ampiezza di transizione |i> |f>:
F. Bianchi 29
Perturbazione Costante (2)• Termine ordine zero: evoluzione libera dello stato iniziale da t0 a t
senza scambio energia con interazione
• Termine primo ordine:evoluzione libera dello stato iniziale da t0 a t1 in cui avviene scambio energia con interazione che lascia il sistema nello stato finale che evolve liberamente da t1 a t
• Termine secondo ordine: evoluzione libera dello stato iniziale da t0 a t1 in cui avviene scambio energia con interazione che lascia il sistema in uno stato intermedio |a> che evolve liberamente da t1 a t2. Nell’istante t2 c’e’ un ulteriore scambio energia con interazione che lascia il sistema nello stato finale che evolve liberamente da t2 a t.– Oltre ad integrare su tutti i possibili istanti t1 e t2 occorre anche sommare su
tutti i possibili stati intermedi.
• E cosi’ via per tuitti gli altri ordini perturbativi….
• Ad ogni ordine il sistema evolve liberamente con H0 fra i vertici dove interagisce con la perturbazione H’
F. Bianchi 30
• Finora: ampiezza di transizione per intervallo di tempo finito
• Per studio di problemi di scattering e’ piu’ interessante l’estensione ad intervallo di tempo infinito. Introduciamo la matrice di Scattering:
– Scambio di sommatoria e limite forza un po’ la matematica….
• Il sistema si considera non interagente con la perturbazione a tempi lunghi nel passato e nel futuro.
• Gli stati asintotici |i> ed |f> sono autostati di H0
Matrice S (1)
F. Bianchi 31
Matrice S (2)
Somma su stati intermedi include integrazione su gradi di liberta’ continui
F. Bianchi 32
Matrice T• Se la serie si sapesse sommare, si potrebbe scrivere:
• Dove T e’ la matrice di transizione, il cui sviluppo perturbativo e’:
• Gli elementi di T, tra stati imperturbati, rappresentano la somma (in principio infinita) delle ampiezze per lo scambio di 1,2,..n quanti fra sistema imperturbato e perturbazione
• Interpretazione:negli ordini superiori al primo compaiono stati intermedi (virtuali), che corrispondono a transizioni interne al processo in cui il sistema scambia energia con la perturbazione– N.B: nelle interazioni intermedie il sistema non conserva l’energia che
viene invece conservata globalmente grazie aalla d– Si puo’ far risalire alla relazione di indeterminazione tempo-energia.
F. Bianchi 33
Probabilita’ di Transizione (1)
F. Bianchi 34
Probabilita’ di Transizione (2)
• Probabilita’ di transizione al primo ordine tra gli autostati |i> ed |f> di H0:
• Probabilita’ di transizione per unita’ di tempo:
F. Bianchi 35
Probabilita’ di Transizione (3)
• Prob. di transizione per unita’ di tempo, al II ordine perturbativo:
• Quando e’ importante considerare ordini perturbativi > 1 ?– Quando l’elemento di matrice al I ordine e’ = 0
• (P.es. per motivi di simmetria)
– Quando e’ necessaria elevata accuratezza
• N.B: Tutti gli elementi di matrice di processi relativistici fra particelle reali sono come minimo del II ordine; quelli del I ordine non conservano E,p
F. Bianchi 36
Una Rappresentazione della d
F. Bianchi 37
Limiti Sbarazzini
F. Bianchi 38
Commenti sulle Probabilita’ di Transizione
• Finora: transizione tra stati |i> ed |f> specificati solo dalle energie
• In generale fissare Ef non fissa univocamente lo stato finale: esiste una molteplicita’ di stati finali (degeneri) corrispondenti ad una data energia– Questa molteplicita’ e’ funzione dell’energia.
• Per una data Ef si puo’ determinare la densita’ degli stati finali per intervallo di energia
• In pratica siamo interessati alla probabilita’ di transizione verso un gruppo di stati tutti alla energia Ef
– Occorre sommare wfi su tutti gli stati finali che si considerano.
– Normalmente si puo’ approssimare la somma con un integrale.
F. Bianchi 39
Regola d’Oro N. 2• Se gli stati finali costituiscono un continuo:• Prob. (infinitesima) di transizione verso un “intervallo (infinitesimo) di
stati”• Al I ordine: regola d’oro n. 2 (Dirac, Fermi):
• Nel caso di transizioni verso lo spettro continuo la d di fatto scompare
• dn/dEf :densita' di stati finali/Intervallo di energia; Fattore di spazio delle fasi– Fattore puramente cinematico (non dinamico) caratteristico dello
stato finale– Incremento del numero di stati finali accessibili al sistema per
incremento unitario dell’energia disponibile
F. Bianchi 40
Fattore di Spazio delle Fasi(1)
Esempio 1:
F. Bianchi 41
Fattore di Spazio delle Fasi(2)Esempio 2:
F. Bianchi 42
Fattore di Spazio delle Fasi(3)• Esempio 3:• Due particelle libere senza vincoli tra gli impulsi
• Quindi:
F. Bianchi 43
Atomo d’Idrogeno in Condensatore (1)
• Atomo di H, nello stato fondamentale in condensatore piano collegato a generatore di corrente alternata di frequenza w
• Generatore acceso a t= 0 e spento a t=t0
• EI (energia ionizzazione)
• Hamiltoniano d’interazione:
• Due casi: hw<EI e hw>EI
F. Bianchi 44
Atomo d’Idrogeno in Condensatore (2)
• Primo caso: hw<EI
• Atomo non viene ionizzato, possiamo calcolare ampiezza di transizione fra stato fondamentale ed uno degli stati eccitati (insieme discreto):
• Da cui:
F. Bianchi 45
Atomo d’Idrogeno in Condensatore (3)
• Se Ef>Ei, solo il secondo termine e’ importante e la probabilita’ di transizione diventa:
• La probabilita’ di transizione oscilla nel tempo in funzione della durata della perturbazione con la frequenza di battimento (differenza fra frequenza della perturbazione e frequenza naturale della transizione)
F. Bianchi 46
Atomo d’Idrogeno in Condensatore (4)
• Secondo caso: hw>EI
• L’atomo si ionizza e lo stato finale appartiene al continuo.• Probabilita’ di transizione verso un gruppo di stati:
• Poiche’ (slide 40):
• Ne segue:
F. Bianchi 47
Atomo d’Idrogeno in Condensatore (5)
• Alcune considerazioni:– Il volume di quantizzazione L3 si cancella con i fattori di
normalizzazione L3/2 delle funzioni d’onda– Per avere probabilita’ di transizione finita occorre integrare
su range finito di energia ed angolo solido dell’elettrone
• Trattiamo l’elemento di matrice come costante: