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A.Carnera Scienza delle Superfici (Mod. B) 2005 1
Spettroscopie
A.Carnera Scienza delle Superfici (Mod. B) 2005 2
Lo spettro elettromagnetico
€
γ
€
X
€
UV
€
IR
€
microonde
€
onderadio
€
visibile
103
105
107
109
1011
1013
1015
1017
1019
1021
1023
ν (1 / s)
1016
1014
1012
1010
108
106
102
1
10-2
10-4
104
λ(Å )
10-12
10-10
10-8
10-6
10-4
10-2
1
102
104
106
108
E(eV )
E =hν
h =6.626 ×10−34 J ⋅s=4.1357 ×10−15 eV ⋅s
Relazione di Planck
ν =
c
λ c =3 ×10 8 m/ s
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Lo spettro elettromagnetico
€
γ
€
X
€
UV
€
IR
€
microonde
€
onderadio
€
visibile
103
105
107
109
1011
1013
1015
1017
1019
1021
1023
ν (1 / s)
1016
1014
1012
1010
108
106
102
1
10-2
10-4
104
λ(Å )
10-12
10-10
10-8
10-6
10-4
10-2
1
102
104
106
108
E(eV )
-Transizioni magnetiche nucleari
-Risonanze magnetiche di spin-Spettroscopie rotazionali
-Spettroscopie rotovibrazionali
Spettroscopie molecolari
-Spettroscopie delle bande molecolari:transizioni elettroniche + transizioni rotazionali evibrazionali
-Spettroscopie atomiche
-Spettroscopie nucleari
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Rilevanza dei fenomeni termici
€
γ
€
X
€
UV
€
IR
€
microonde
€
onderadio
€
visibile
103
105
107
109
1011
1013
1015
1017
1019
1021
1023
ν (1 / s)
1016
1014
1012
1010
108
106
102
1
10-2
10-4
104
λ(Å )
10-12
10-10
10-8
10-6
10-4
10-2
1
102
104
106
108
E(eV )
1012
1010
108
106
104
100
1
10-2
10-4
10-6
10-8
T (K)
E =k
BT
kB=1.381×10−23 J / K
=8.617 ×10−5 eV / K
kBT
amb=8.617 ×10−5 ×300
=26.8 ×10−3 eV
Energia media di unoscillatore armonicoclassico
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Interazione radiazione-materia
Ef
Ei
E
Radiazione incidente
Ef
Ei
E < Ef-Ei E
Mezzo “trasparente”
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Processi di eccitazione
Ef
Ei
E
Radiazione incidente
Ef
Ei
E Ef-Ei
Eccitazione risonante
-6 -4 -2 2 4 6
0.2
0.4
0.6
0.8
1
δE
h=2π
t
δE / h
δE =E −(E
f−E
i)
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Emissione
Ef
Ei
Stato eccitato
Ef
Ei
hν ≈E
f−E
i
Emissione
-6 -4 -2 2 4 6
0.2
0.4
0.6
0.8
1
δE
h=2π
t
δE / h
δE =E −(E
f−E
i)
ΔE
2≈h
2πΔt / 2 ΔE Δt ≈2π h
Principio di indeterminazione
Δt : vita media dello stato eccitato
Δt piccolo : fluorescenza Δt grande : fosforescenza
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Emissione stimolata
Ef
Ei
Inversione di popolazione
Effetto della “pompa”
Ef
Ei
hν ≈E
f−E
i
Emissione stimolata
hν ≈E
f−E
i
Effetto “LASER”
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Schema dei termini dell’ atomo di H
E (cm-1
)
109679
100000
90000
80000
0 0
10
11
12
13
13.6
eV2S 2P 2D 2F 2G
1s
2s
3s
4s
5s
2p
3p
4p
5p
3d
4d
5d
4f
5f 5g
1216
1026
972
6563
6563
18571
12818 40500
Lyman (UV)
n=1
n=2
n=3n=4n=5
Balmer (visibile)Paschen (IR)
Brackett (IR)
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Spettro di emissione di raggi X dal Pb
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Livelli energetici degli elettroni nei solidi
Banda diconduzione
Elettroniliberi
EF
EF+W
K
L1
L2
L3 2p3/22p1/2
2s
1s
Banda divalenza
Livelliatomici
Metalli
W: funzione lavoroEF: energia di Fermi
K
L1
L2
L3 2p3/22p1/2
2s
1s
Eg>>kB
T
Isolanti
EF
EgkBT
K
L1
L2
L3 2p3/22p1/2
2s
1s
Semiconduttori
EF
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L’ effetto fotoelettrico
-V 0
luceincidente
elettronifotocatodocollettore
Ek
max =V e ⇒ V =h
νe−
W
e
E
k
max =hν −W W: funzione lavoro (lavoro di estrazione)
Relazione di Einstein
EF
EF+W
K
L1
L2L3 2p3/2
2p1/22s
1s
Ek
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Assorbimento e emissione di raggi X
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Assorbimento: perdita di energia di elettroni
I
VA
VG
- +
+ -
Catodo
Gas a bassa pressione
Anodo
GG
Esperimentodi Franck e Hertz
ElectronEnergyLossSpectroscopy(EELS)
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Eccitazione (fotoemissione) e ricombinazione
K
L1
L2
L3
hv
Ricombinazioneradiativa
hω =ΔE
B
K
L1
L2
L3
e-
Emissione Auger
E
αβγZ ≈(E
αZ −E
βZ ) −E
γZ
Effetto fotoelettrico
E
k=hω −E
B
K
L1
L2
L3
e-
2p3/22p1/2
2s
1s
Ionizzazione
hv
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Segnali rivelati e spettroscopie
Fotoelettrone E
k=hω −E
B
Fotoni X hω =ΔE
B
Elettroni Auger E
αβγZ =(E
αZ −E
βZ ) −E
γZ
XPS : X-ray Photoemission Spectroscopy
XRF: X-ray Fluorescence
EPMA: Electron Probe Micro Analysis
AES: Auger Electron Spectroscopy
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Schema delle energie nella rivelazione di fotoelettroni
hν +E
tot
i =Ek+E
tot
f
E
k+W
spect+E
B
F =hν
E
B
F =hν −Ek−W
spect
e-Campione Spettrometro
Livello di vuoto
Livello di vuoto
Livello di Fermi Livello di Fermi
Ek1
Ek
hν
k
Ws
Wspect Wspect- Ws
Campione Spettrometro
EBF
E
k=hν −(E
tot
f −Etot
i )
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Fotoemissione e assorboimento di raggi X
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Corrispondenza fra emissione e assorbimento
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Cammino libero medio degli elettroni
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Lo spettrometro XPS
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Spettro XPS (survey)
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Energie di legame
E
B=hν −E
k−W
spect
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Effetti della non monocromaticità del fascio X
Le righe K dell’ Al
E
B
F =hν −Ek−W
spect
δE
B
F =hδν + δEk
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Deconvoluzione del picco 1s del C
Spettrometro XPS ad alta risoluzione
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Gli shift chimici
E
k=hν −(E
tot
f −Etot
i )
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Shift chimici della riga C 1s
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Due diversi processi di decadimento sono possibili
K
L1
L2
L3
hv
Ricombinazioneradiativa
hω =ΔE
B
K
L1
L2
L3
e-
Emissione Auger
E
αβγZ ≈(E
αZ −E
βZ ) −E
γZ
Effetto fotoelettrico
E
k=hω −E
B
K
L1
L2
L3
e-
2p3/22p1/2
2s
1s
Ionizzazione
hv
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Transizioni Auger
E
αβγZ ≈(E
αZ −E
βZ ) −E
γZ
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Le interazioni degli elettroni con la materia
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Volumi di emissione e profondità di informazione
d
e-beam
E=0
E = Eth
R ≈ µm
a ≈ 20Å
d ≈ 10 nm
Volume di emissione di secondari
Volume di emissione di AEgenerati dai retrodiffusi
Volume di emissione di AEgenerati dai primari
Volume di emissione X di fluorescenza
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Determinazione della profondità di fuga
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Lo spettrometro AES e gli spettri di elettroni
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Lo spettrometro AES
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La riga KLL del Mg
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Profili di concentrazione in AES
15 keV Cs, O, Ar
Processo di erosione per "sputtering"Processo di erosione per "sputtering"
fascio ionico
ioni "sputterati"
SIMSSIMS
fascio di elettroni
elettroni Auger
AESAES