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1 Onde acustiche in un tubo di Kundt [Caravita Ruggero, 727965, [email protected]]

Onde acustiche in un tubo di Kundt Relazione sperimentale

Nell’esperienza abbiamo fatto uso di un tubo in plexiglas aperto alle estremità (Figura 1): ad una di esse abbiamo affiancato un altoparlante connesso a un generatore d’onda sinusoidale regolabile. Un microfono montato su asta scorrevole ci ha permesso di rilevare l’andamento della pressione nel tubo a diverse posizioni: la lettura dei dati è avvenuta per mezzo di oscilloscopio digitale triggerato dal segnale inviato all’altoparlante. È da segnalare che il microfono per proprie caratteristiche interne misura le variazioni di modulando in voltaggio il segnale in ingresso: ciò significa che le misure sono espresse in millivolt, ma sono riconducibili alle variazioni di pressione al netto di una moltiplicazione per un fattore di scala. Le specifiche degli strumenti sono riportate in Tabella 1.

Caratteristica strumento

Range freq. generatore 1.0 – 2000.0 Hz

Freq. risonanza altoparlante 600 Hz

Risposta in freq. altoparlante 450 – 8000 Hz

Bilancia 0.1 g

Metro a nastro 1.0 mm

Lunghezza del tubo 74.0 ± 0.1 cm TABELLA 1: DATI SULLA STRUMENTAZIONE

Il valore della velocità di propagazione del suono in aria è stato stimato tramite la relazione che lo lega alla temperatura ambientale T (misurata in Kelvin) e alle costanti R (costante dei gas, R = 8.314 J/K*mol) e M (massa molecolare media dell’aria, M = 29.9644 g/mol). La misura della temperatura è stata eseguita all’inizio dell’esperienza per mezzo di un termometro con sensibilità 0.1 °C.

Abbiamo eseguito due serie di misure distinte: la prima con il tubo aperto ad entrambe le estremità, la seconda con il tubo chiuso ad una delle estremità.

FIGURA 1: TUBO DI KUNDT

Scopo dell’esperienza è la misura della velocità di propagazione del suono nell’aria mediante lo studio delle onde stazionarie che si formano in un tubo di Kundt aperto a entrambe le estremità o chiuso da una delle due. La misura, in particolare, è effettuata tramite la ricostruzione del profilo d’onda e lo studio dei modi fondamentali di vibrazione.


TUBO APERTO-APERTO Come noto in letteratura, in questa configurazione all’interno del tubo si possono formare solamente armonici di ordine pari, cioè con frequenza multipla intera pari della frequenza fondamentale. Ci sono diversi approcci per ricavare la frequenza fondamentale del tubo: imponendo la velocità stimata con la temperatura in una canna di lunghezza L = 0.740 m; aumentando progressivamente la frequenza del generatore a partire dagli 0 Hz fino a trovare la prima onda stazionaria; rilevando le frequenze di n onde stazionarie e mediando i rapporti fra le frequenze e il numero d’ordine. Abbiamo scelto di stimare la frequenza fondamentale con la temperatura solo per avere una misura di massima: il valore effettivo lo abbiamo ricavato con l’ultimo metodo, per evitare di basare l’esperienza su un calcolo che fa uso della velocità del suono dell’aria, la cui determinazione è proprio lo scopo dell’esperienza. Il valore ottenuto mediando i rapporti dei primi tre armonici è

Costruendo i grafici di tre profili d’onda variando la posizione del microfono nel tubo (abbiamo scelto il terzo, il quarto ed il quinto modo di vibrazione per facilità di misura), si può ricavare la lunghezza d’onda dell’onda stazionaria che si forma ricavando i punti della minima variazione di pressione (i nodi) con un processo di interpolazione lineare (vedi Grafico 1b) e calcolando dalla loro distanza la lunghezza d’onda.

GRAFICO 1 E 1B: PROFILI D’ONDA PER LA CONFIGURAZIONE APERTO-APERTO A DIVERSE FREQUENZE E

INTERPOLAZIONE LINEARE UTILIZZATA

0,0

100,0

200,0

300,0

400,0

500,0

600,0

700,0

800,0

0,0 20,0 40,0 60,0 80,0Am

pie

zza

d'o

nd

a ri

leva

ta (

mV

)

Posizione microfono (cm)

Terzo modo di vibrazione

0,0100,0200,0300,0400,0500,0600,0700,0800,0900,0

0,0 20,0 40,0 60,0 80,0Am

pie

zza

d'o

nd

a ri

leva

ta (

mV

)


Quarto modo di vibrazione

0,0

100,0

200,0

300,0

400,0

500,0

600,0

700,0

800,0

0,0 20,0 40,0 60,0 80,0

Am

pie

zza

d'o

nd

a ri

leva

ta (

mV

)


Quinto modo di vibrazione


TABELLA 2: VALORI RISULTANTI DALLA CONFIGURAZIONE APERTO-APERTO E CONFRONTO GRAFICO

Come si evince dal confronto grafico (vedi Tabella 2), i valori della velocità ottenuti sono tutti compatibili con il valore teorico con un livello di confidenza (nel caso peggiore) del 67%, a testimonianza della coerenza dei risultati ottenuti nonostante l’elevato rumore di fondo in laboratorio di grande disturbo per la misura. L’elevato disturbo è evidenziato dall’ampiezza degli errori di determinazione della velocità del suono, che non risulta estremamente precisa. Ci aspettiamo migliori risultati per la configurazione chiuso-aperto.

TUBO APERTO-CHIUSO Anche questo caso è noto in letteratura: si possono formare all’interno del tubo soltanto armonici di ordine dispari della frequenza fondamentale, pari alla metà della frequenza fondamentale del caso del tubo aperto-aperto. Eseguendo lo stesso procedimento descritto nel paragrafo precedente, abbiamo stimato la frequenza fondamentale del tubo in

GRAFICO 2: PROFILI D’ONDA PER LA CONFIGURAZIONE CHIUSO-APERTO A DIVERSE FREQUENZE

342

343

344

345

346

347

348

349

1 2 3 4 5 6

Ve

loci

tà d

el s

uo

no

(m

/s)

Numero d'ordine

Velocità in funzione di n Riferimento

0

100

200

300

400

500

600

700

800

0 20 40 60 80

Am

pie

zza

d'o

nd

a ri

leva

ta (

mV

)


Secondo modo di vibrazione

0

200

400

600

800

1000

1200

1400

1600

-20 0 20 40 60 80

Am

pie

zza

d'o

nd

a ri

leva

ta (

mV

)


Terzo modo di vibrazione

0

200

400

600

800

1000

1200

0 20 40 60 80Am

pie

zza

d'o

nd

a ri

leva

ta (

mV

)


Quarto modo di vibrazione

Valori risultanti

Frequenza del terzo modo (f3) 665 ± 4 Hz

Lungh. onda del terzo modo (λ3) 0.519 ± 0.0026 m

Frequenza del quarto modo (f4) 880 ± 4 Hz

Lungh. onda del quarto modo (λ4) 0.392 ± 0.0012 m

Frequenza del quinto modo (f5) 1096 ± 4 Hz

Lungh. onda del quinto modo (λ5) 0.316 ± 0.0011 m

Velocità del suono (terzo modo) 345.3 ± 2.7 m/s

Velocità del suono (quarto modo) 344.8 ± 1.9 m/s

Velocità del suono (quinto modo) 346.7 ± 1.8 m/s


Come ci aspettavamo (vedi Tabella 3), le misure (eccetto la prima) sono risultate complessivamente più precise che nel caso del tubo aperto-aperto. Chiudendo una delle due estremità, infatti, il sistema è complessivamente disturbato più lievemente dai rumori esterni. Il motivo dell’imprecisione della prima misura è la scelta di effettuarla sul secondo modo di vibrazione: in questa configurazione non sono presenti due zeri interni al tubo e non è possibile utilizzare la tecnica impiegata per tutte le altre misure per valutare la lunghezza d’onda (trovare due zeri di pressione successivi con un’approssimazione lineare e raddoppiare la distanza). Teoricamente la posizione di uno dei nodi di pressione dovrebbe coincidere con l’apertura del tubo: in realtà questa approssimazione conduce ad un’imprecisione. Il nodo di pressione infatti è spostato di qualche centimetro fuori dal tubo, come si osserva nel grafico del terzo modo di vibrazione. Tramite una previsione sulla retta di regressione degli ultimi due dati si è stimata questa distanza in 2.3 ± 0.1 cm. La prima misura è pertanto fortemente influenzata dall’imprecisione nel determinare il nodo di pressione e non è affidabile per il calcolo della velocità del suono, ma risulta comunque molto significativa poiché fornisce un’indicazione sul comportamento dell’onda al di fuori del tubo.

MISURA DI GAMMA Per verificare le misure di velocità ottenute sulle due serie, ricaviamo la costante dei gas perfetti che la teoria ci dice essere uguale a 7/5. A fronte della compatibilità fra le misure di velocità, abbiamo eseguito una media pesata all’interno di ciascun set per ottenere il valor medio della velocità del suono e abbiamo calcolato invertendo la formula della velocità sopra descritta.

Valori risultanti

Velocità del suono, aperto-aperto 345.76 ± 0.86 Hz

Velocità del suono, aperto-chiuso 345.35 ± 1.1 Hz

Gamma, aperto-aperto 1.456 ± 0.032

Gamma, aperto-chiuso 1.452 ± 0.064 TABELLA 4: MISURA DELLA COSTANTE DI GAS PERFETTO

Entrambi i valori di sono compatibili con un livello di confidenza del 95% con il valore teorico 7/5. Questo conclude l’analisi dei profili di onda stazionaria e delle velocità di propagazione del suono.

RISONANZA L’ultima fase dell’esperienza consiste nel tracciare la curva di risonanza propria del tubo, cioè l’andamento dell’ampiezza delle oscillazioni al variare della frequenza del generatore, mantenendo invariata la posizione del microfono nel tubo e la potenza del generatore. Posizionando il microfono in un punto qualunque del

330

335

340

345

350

355

1 2 3 4 5 6

Ve

loci

tà d

el s

uo

no

(m

/s)

Numero d'ordine

Velocità in funzione di n RiferimentoValori risultanti

Frequenza del secondo modo (f2) 330 ± 4 Hz

Lungh. onda del secondo modo (λ2) 1.037 ± 0.0028 m

Frequenza del terzo modo (f3) 533 ± 1 Hz

Lungh. onda del terzo modo (λ3) 0.623 ± 0.0023 m

Frequenza del quarto modo (f4) 770 ± 2 Hz

Lungh. onda del quarto modo (λ4) 0.450 ± 0.0010 m

Velocità del suono (secondo modo) 342.1 ± 7.3 m/s

Velocità del suono (terzo modo) 344.3 ± 1.4 m/s

Velocità del suono (quarto modo) 346.2 ± 1.2 m/s

TABELLA 3: VALORI RISULTANTI DALLA CONFIGURAZIONE CHIUSO-APERTO E CONFRONTO GRAFICO


tubo, ci aspettiamo di osservare un massimo quando in quel punto viene a coincidere un ventre di pressione e uno zero quando in quel punto cade un nodo di pressione. Al fine di ridurre il più possibile i disturbi dei rumori esterni, il grafico di risonanza è stato tracciato in una configurazione non trattata del tubo: chiuso ad entrambi i capi. Tale configurazione dal punto di vista armonico è del tutto analoga alla configurazione aperto-aperto, con l’unica differenza che nodi e ventri risultano invertiti. Nel tubo chiuso-chiuso, pertanto, si formano esclusivamente armonici con frequenza multipla pari della fondamentale, proprio come nel tubo aperto-aperto.

GRAFICO 3: ANDAMENTO DELL'AMPIEZZA RILEVATA IN FUNZIONE DELLA FREQUENZA

È evidente (vedi Grafico 3) un picco centrato su x = 867 ± 4 Hz: a tale frequenza un ventre di pressione coincide con il microfono, che rileva la massima ampiezza. La curva degrada quindi rapidamente fino a x = 954 ± 4 Hz dove il microfono rileva un minimo: un nodo di pressione è arrivato a coincidere con il microfono che rileva variazioni di pressione prossime allo zero. Aumentando ulteriormente della frequenza si osserva un secondo massimo (di ampiezza inferiore rispetto al principale) in corrispondenza di x = 1014 ± 4 Hz e un terzo picco (più spiccato del precedente) in corrispondenza di x = 1182 ± 4 Hz. Tali picchi corrispondono ai modi di oscillazione successivi: anche in questi casi un ventre di pressione è prossimo al microfono, ma l’ampiezza di onda è inferiore. Come nella maggior parte dei fenomeni di risonanza, l’andamento della curva nel tratto relativo al primo picco è lorentziano e segue l’andamento

Si noti che il grafico non è normalizzato: l’asse delle ordinate è espresso in millivolt (la differenza di potenziale ai capi del microfono misurata dall’oscilloscopio); tuttavia la corrispondenza con l’ampiezza di oscillazione è lineare, quindi il plot sulla tensione non varia dal grafico effettivo che per un fattore di normalizzazione. Come noto in teoria, dal grafico di risonanza è possibile estrarre il tempo di decadimento di un’oscillazione libera non forzata relativamente a quel gas in quelle particolari condizioni di temperatura e pressione. Tale valore è ricavabile direttamente dal grafico tramite la funzione

ed è in linea con il valore teorico normalmente compreso fra 20 e 50 ms in condizioni di temperatura e pressione standard (fonte La Fisica di Berkeley – Onde e oscillazioni)

0,0

50,0

100,0

150,0

200,0

250,0

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350,0

400,0

680 780 880 980 1080 1180

Am

pie

zza

rile

vata

(m

V)

Frequenza generatore (Hz)

Grafico di risonanza del tubo

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